· CONSIDERAREMOS
DOS NUEVOS CASOS. Surgen
como casos extremos en la reflexión y trasmisión
de ondas armónicas.
· Situación
c) Si
consideramos que la densidad lineal de masa de la segunda
cuerda es infinita, podemos denominar a esta situación
como de extremo
fijo, ya que a efectos prácticos es como si la
cuerda estuviese atada en su extremo a un punto fijo.
En las ecuaciones anteriores
resulta inmediato deducir el coeficiente de reflexión
de amplitud de desplazamiento: 
según
esto, la
onda reflejada posee la misma amplitud que la incidente
pero invertida, es decir, desfasada π. . Por supuesto,
no existe onda transmitida.

En
esta figura la cuerda se encuentra anclada en su extremo derecho.
· Situación
d) Si
consideramos que la densidad lineal de masa de la segunda
cuerda es cero, podemos denominar a esta situación
como de extremo libre, ya que a efectos prácticos
es como si la cuerda estuviese libre en su extremo
derecho. En las ecuaciones anteriores
resulta inmediato deducir el coeficiente de reflexión
de amplitud de desplazamiento:
la
onda reflejada posee la misma amplitud que la incidente
y en fase. Por supuesto, no existe onda transmitida.